Thư Viện Công Thức Vật Lý

Tìm kiếm công thức vật lý có biến số hiệu điện thế cực đại của hai phần tử mạch xoay chiều - vật lý 12, hằng số điện trở suất của một số vật liệu. Đầy đủ các công thức vật lý trung học phổ thông và đại học

Có 9 kết quả được tìm thấy Hiển thị kết quả từ 1 đến 10 - Bạn hãy kéo đến cuối để chuyển trang

Hệ thức độc lập giữa R và L,C mạch RLC nối tiếp - Vật lý 12

{(\frac{u_{R}}{U_{0 R}})}^{2} + {(\frac{u_{L}}{U_{0 L}})}^{2} = 1; {(\frac{u_{R}}{U_{0 R}})}^{2} + {(\frac{u_{c}}{U_{0 C}})}^{2} = 1; {(\frac{u_{R}}{U_{0 R}})}^{2} + {(\frac{u_{C L}}{U_{0 C L}})}^{2} = 1

$u_{R}$ hiệu điện thế tức thời giữa hai đầu điện trở $(V)$

$u_{L}$ hiệu điện thế tức thời giữa hai đầu cuộn cảm thuần $(V)$

$u_{C}$ hiệu điện thế tức thời giữa hai đầu tụ điện $(V)$

$U_{0 R}$ hiệu điện thế cực đại giữa hai đầu điện trở $(V)$

$U_{0 L}$ hiệu điện thế cực đại giữa hai đầu cuộn cảm thuần $(V)$

$U_{0 C}$ hiệu điện thế cực đại giữa hai đầu tụ điện $(V)$

Xem chi tiết

Tìm phương trình hiệu điện thế các phần tử mạch bằng số phức - Vật lý 12

$u_{X} = i . X \to u_{X} = U_{0 X} ∠ φ_{X}$

$u_{R L} = u_{R} + u_{L}$

$X$ :

Khi X là cuộn cảm : $X = Z_{L} i$

Khi X là cuộn cảm có điện trở : $X = r + Z_{L} i$

Khi X là tụ điện : $X = - Z_{C} i$

Khi X là điện trở : $X = R$

Nếu X nhiều phần tử thì cộng chúng với nhau

$φ_{X}$ pha ban đầu của mạch X

$U_{0 X}$ hiệu điện thế cực đại của mạch X

Xem chi tiết

Ứng dụng véc tơ trượt để giải mạch điện xoay chiều - Vật lý 12

$U_{R} ⊥ U_{L}, U_{R} ⊥ U_{C} U_{C} c u n g p h ư ơ n g U_{L}$

Phương pháp véc tơ trượt:

Đi từ trái qua phải : Gặp điện trở vẽ $U_{R}$ theo phương ngang,gặp cuộn cảm thuần vẽ $U_{L}$ theo phương chiều hướng lên ,gặp tụ điện vẽ $U_{C}$ theo phương chiều hướng xuống.Nối điểm đầu và của các véc tơ ta được đoạn là hiệu điện thế của các mạch.

Ứng dụng khi bài toán liên quan đến các U liên tiếp nhau, điện trở ở đầu mạch

Xem chi tiết

Phương trình giữa hai đầu mạch C và L trọng mạch RLC nối tiếp - Vật lý 12

$u_{L C} = U_{0 L C} \cos (ω t + φ_{L C}) = \frac{U_{0} . |Z_{L} - Z_{C}|}{\sqrt{R^{2} + {(Z_{L} - Z_{C})}^{2}}} \cos (ω t \pm \frac{π}{2} - φ + φ_{u}) V ơ i \tan (φ) = \frac{Z_{L} - Z_{C}}{R}; φ_{2} = \pm \frac{π}{2}$

$U_{0}$ Hiệu điện thế cực đại đặt vào mạch điện

$U_{0 L C}$ Hiệu điện thế cực đại đặt vào tụ điện và cuộn cảm thuần

$U_{0 L C} = |Z_{L} - Z_{C}| . I_{0} = |Z_{L} - Z_{C}| . \frac{U_{0}}{Z}$

$φ_{L C} - φ_{i} = \pm \frac{π}{2} φ_{u} - φ_{i} = φ \Rightarrow φ_{L C} = \pm \frac{π}{2} - φ + φ_{u}$

Chọn dấu

+ : Khi mạch có tính cảm kháng.

- : Khi mạch có tính dung kháng.

Xem chi tiết

Phương trình giữa hai đầu mạch R và C trọng mạch RLC nối tiếp - Vật lý 12

$u_{R C} = U_{0 R C} \cos (ω t + φ_{R C}) = \frac{U_{0} . \sqrt{R^{2} + {Z_{C}}^{2}}}{\sqrt{R^{2} + {(Z_{L} - Z_{C})}^{2}}} \cos (ω t + φ_{2} - φ + φ_{u}) V ơ i \tan (φ) = \frac{Z_{L} - Z_{C}}{R}; \tan (φ_{2}) = \frac{- Z_{C}}{R}$

$U_{0}$ Hiệu điện thế cực đại đặt vào mạch điện

$U_{0 R C}$ Hiệu điện thế cực đại đặt vào điện trở và tụ điện

$U_{0 R C} = \sqrt{R^{2} + {Z_{C}}^{2}} . I_{0} = \sqrt{R^{2} + {Z_{C}}^{2}} . \frac{U_{0}}{Z}$

$φ_{R C} - φ_{i} = φ_{2} φ_{u} - φ_{i} = φ \Rightarrow φ_{R C} = φ_{2} - φ + φ_{u}$

Xem chi tiết

Phương trình giữa hai đầu mạch R và L trọng mạch RLC nối tiếp - Vật lý 12

$u_{R L} = U_{0 R L} \cos (ω t + φ_{R L}) = \frac{U_{0} . \sqrt{R^{2} + {Z_{L}}^{2}}}{\sqrt{R^{2} + {(Z_{L} - Z_{C})}^{2}}} \cos (ω t + φ_{2} - φ + φ_{u}) V ơ i \tan (φ) = \frac{Z_{L} - Z_{C}}{R}; \tan (φ_{2}) = \frac{Z_{L}}{R}$

$U_{0}$ Hiệu điện thế cực đại đặt vào mạch điện

$U_{0 R L}$ Hiệu điện thế cực đại đặt vào điện trở và cuộn cảm thuần

$U_{0 R L} = \sqrt{R^{2} + {Z_{L}}^{2}} . I_{0} = \sqrt{R^{2} + {Z_{L}}^{2}} . \frac{U_{0}}{Z}$

$φ_{R L} - φ_{i} = φ_{2} φ_{u} - φ_{i} = φ \Rightarrow φ_{R L} = φ_{2} - φ + φ_{u}$

Xem chi tiết

Hiện tượng quang dẫn.

$R = \frac{ρ . l}{S}$

Chú thích:

$R$ : điện trở $(Ω)$

$ρ$ : điện trở suất $(Ω . m)$

$l$ : chiều dài dây dẫn $(m)$

$S$ : tiết diện dây dẫn $(m^{2})$

Khái niệm: Là hiện tượng giảm điện trở suất (giảm điện trở do điện trở tỉ lệ thuận với điện trở suất). Tức là tăng độ dẫn điện của bán dẫn khi có ánh sáng thích hợp chiếu vào.

Giải thích: Khi bán dẫn được chiếu sáng bằng chùm sáng có bước sóng thích hợp thì trong bán dẫn có thêm electron dẫn và lỗ trống được tạo thành. Do đó, mật độ hạt tải điện tăng, tức là điện trở suất của nó giảm. Cường độ ánh sáng chiếu vào bán dẫn càng mạnh thì điện trở suất của nó càng nhỏ.

Ứng dụng: Khi một linh kiện vật liệu quang dẫn được kết nối như một phần của mạch, hoạt động như một "điện trở quang", phụ thuộc vào cường độ ánh sáng hoặc chất quang dẫn.

Xem chi tiết

Điện trở suất của kim loại.

$ρ = ρ_{0} [1 + α (t - t_{0})]$

Phát biểu: Khi nhiệt độ tăng, chuyển động nhiệt của các ion trong mạng tinh thể tăng, làm cho điện trở của kim loại tăng. Do đó điện trở suất $ρ$ của kim loại cũng tăng theo nhiệt độ gần đúng theo hàm bậc nhất.

Chú thích:

$ρ$ : điện trở suất $(Ω . m)$

$ρ_{0}$ : điện trở suất ở ${t_{0}}^{o} C$ $(Ω . m)$

$α$ : hệ số nhiệt điện trở $(K^{- 1})$

$t - t_{0}$ : độ biến thiên nhiệt độ $(K)$

Khi đó, điện trở của kim loại: $R = R_{0} [1 + α (t - t_{0})]$

Chú ý:

Độ K = Độ C + 273

Độ F = Độ C x 1,8 +32

Điện trở suất của một số kim loại:

Xem chi tiết

Định luật Joule - Lenz.

$Q = R I^{2} t$

Phát biểu: Nhiệt lượng tỏa ra ở một vật dẫn tỉ lệ thuận với điện trở của vật dẫn, với bình phương cường độ dòng điện và với thời gian dòng điện chạy qua vật dẫn đó.

Chú thích:

$Q$ : nhiệt lượng tỏa ra ở đoạn mạch $(J)$

$R$ : điện trở của đoạn mạch $(Ω)$

$I$ : cường độ dòng điện $(A)$

$t$ : thời gian $(s)$

Trong đó điện trở $R$ được tính bằng công thức: $R = ρ \frac{l}{S}$ .

$R$ : điện trở $(Ω)$

$ρ$ : điện trở suất $(Ω m)$

$l$ : chiều dài vật dẫn $(m)$

$S$ : tiết diện ngang của vật dẫn $(m^{2})$