Công thức vật lý có biến số biên độ của dao động điều hòa, biến số điện tích

Tra cứu, tìm kiếm các công thức vật lý

Những Điều Thú Vị Chỉ 5% Người Biết

Gia tốc chuyển động của điện tích trong điện trường đều

$a = \frac{q E}{m}$

hinh-anh-gia-toc-chuyen-dong-cua-dien-tich-trong-dien-truong-deu-890-0

Chọn chiều dương từ bản dương sang âm

Với những hạt có khối lượng rât rất nhỏ như electron ,

Ta có thể bỏ qua trọng lực

$|q| E = m a \Rightarrow a = \frac{|q| E}{m}$

+ Khi điện tích chuyển động nhanh dần đều a > 0

+ Khi điện tích chuyển động chậm dần đều a <0

Với những hạt có khối lượng đáng kể vật chịu thêm trọng lực

$a = g \pm \frac{|q| E}{m}$

lấy + khi lực điện cùng chiều trọng lực

lấy - khi lực điện ngược chiều trọng lực

Xem thêm Gia tốc chuyển động của điện tích trong điện trường đều

Cường độ dòng điện theo mật độ dòng

$I = S . i = S . n . e v$

Với

$I (A)$ là cường độ dòng điện.

$S (m^{2})$ là tiết điện ngang của dây.

$i (A / m^{2})$ là mật độ dòng điện.

$n (h a t / m^{3})$ là mật độ hạt mang điện.

$v (m / s^{2})$ là tốc độ trung bình của chuyển động có hướng của các hạt mang điện.

Xem thêm Cường độ dòng điện theo mật độ dòng

Vị trí đặt q3 để lực Coulomb tại q3 triệt tiêu

$\vec{F_{13}} + \vec{F_{23}} = \vec{0} \Rightarrow \{\begin{cases} \vec{F_{13}} ↗ ↙ \vec{F_{23}} \\ F_{13} = F_{23} \end{cases}$

Xét ba điện tích $q_{1}, q_{2}$ và điện tích $q_{3}$ , vị trí đặt $q_{3}$ để lực Coulomb tổng hợp tại $q_{3}$ triệt tiêu

TH1: $q_{1} . q_{2} > 0$

hinh-anh-vi-tri-dat-q3-de-luc-coulomb-tai-q3-triet-tieu-879-0

Điều kiện cân bằng : $\vec{F_{13}} + \vec{F_{23}} = \vec{0}$ $\Rightarrow \{\begin{cases} \vec{F_{13}} ↗ ↙ \vec{F_{23}} (1) \\ F_{13} = F_{23} (2) \end{cases}$

Từ $(1)$ suy ra : $q_{3}$ nằm trong và trên đường thẳng nối $q_{1}$ và $q_{2}$

Từ $(2)$ ta được:

$\frac{k |q_{1} q_{3}|}{x^{2}} = \frac{k |q_{2} q_{3}|}{{(d - x)}^{2}} \Leftrightarrow {(d - x)}^{2} = |\frac{q_{2}}{q_{1}}| . x^{2} \Leftrightarrow x = \frac{d}{\sqrt{|\frac{q_{2}}{q_{1}}|} + 1} h a y x = \frac{d}{1 - \sqrt{|\frac{q_{2}}{q_{1}}|}}$

Loại x<0

TH2: $q_{1} . q_{2} < 0$

hinh-anh-vi-tri-dat-q3-de-luc-coulomb-tai-q3-triet-tieu-879-1

Để lực Coulomb tổng hợp tại $q_{3}$ bằng 0 : $\vec{F_{13}} + \vec{F_{23}} = \vec{0}$

Vì $q_{1}$ và $q_{2}$ trái dấu nên $q_{3}$ nằm ngoài và trên đường thẳng nối $q_{1}$ và $q_{2}$ ,nằm xa với điện tích có độ lớn lớn hơn.

$F_{13} = F_{23} \Leftrightarrow {(d + x)}^{2} = |\frac{q_{2}}{q_{1}}| x^{2} \Leftrightarrow x = \frac{d}{\sqrt{|\frac{q_{2}}{q_{1}}|} - 1} h a y x = \frac{- d}{|\frac{q_{2}}{q_{1}}| + 1}$

Loại x <0

Cả hai trường hợp ta đều thấy để $q_{3}$ cân bằng không phụ thuộc điện tích $q_{3}$

Xem thêm Vị trí đặt q3 để lực Coulomb tại q3 triệt tiêu

Định luật bảo toàn điện tích

$q_{1} + q_{2} + . . . + q_{n} = q_{1}' + q_{2}' + . . . + q_{n}'$

Định luật bảo toàn điện tích

1/Phát biểu :Trong một hệ cô lập về điện,tổng đại số điện tích của hệ điện tích là không đổi.

2/Biểu thức:

$q_{1} + q_{2} + . . . + q_{n} = q_{1}' + q_{2}' + . . . + q_{n}'$

$q_{1}, q_{2} :$ điện tích của các hạt trước tương tác.

$q_{1}', q_{2}'$ : điện tích của các hạt sau tương tác.

3/Ý nghĩa: điện tích của hệ bảo toàn khi không có sự trao đổi điện tích với vật ngoài hệ.

Xem thêm Định luật bảo toàn điện tích

Lực Coulumb trong môi trường điện môi

$F = k \frac{|q_{1} q_{2}|}{ε r^{2}}$

I.Lực Coulomb trong điện môi

a/Định nghĩa điện môi : Điện môi là môi trường cách điện không cho dòng điện đi qua.

Ví dụ : dầu , không khí khô.

b/Định nghĩa hằng số điện môi $ε$ : Hằng số điện môi là đại lượng đặc trưng cho lực điện tác dụng trong môi trường điện môi và phụ thuộc vào môi trường điện môi.

Ví dụ : trong không khí điện môi bằng 1 , điện môi của thạch anh là 4,5

c/Lực Coulumb trong môi điện môi

$F_{1} = \frac{k |q_{1} q_{2}|}{ε r^{2}} = \frac{F_{0}}{ε}$

Lực Coulumb của các hạt điện tích trong môi trường điện môi có độ lớn nhỏ hơn $ε$ lần lực Coulumb giữa các hạt điện tích trong môi trường không khí

Xem thêm Lực Coulumb trong môi trường điện môi